格蘭泰勒棱鏡 是一種把其他偏振態(tài)的光產(chǎn)生線偏振光的產(chǎn)品，它由兩個(gè)相同的雙折射材料棱鏡組成，它們之間由空氣隔開，格蘭泰勒棱鏡將進(jìn)入的非偏振光束分成兩束光線，一束是從另一側(cè)透射的線偏振光線，另一束是完全內(nèi)部反射和吸收的普通光線。
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特征： 空氣隙 接近布魯斯特角度切割 高極化純度 緊湊型 適合中低功率應(yīng)用 |
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貨號(hào) :
GTP產(chǎn)品產(chǎn)地 :
FuZhou規(guī)格：
| 材料： | a-BBO、方解石、YVO4 |
| 波長范圍： | a-BBO：200-3500nm，方解石：350-2300nm，YVO4：500-5000nm |
| 消光比： | 方解石：<5x10-5；a-BBO：<5x10-6 ,釩酸釔:<5x10-6 |
| 平行度： | <1′ |
| 表面質(zhì)量： | 20/10 |
| 光束偏差： | < 3′ |
| 波前畸變： | 1/4@632.8nm |
| 損傷閾值： | >200MW/CM2 |
| 鍍膜： | 單層MgF2保護(hù)膜 |
| 直接愛： | 黑色氧化鋁 |
1. a-BBO格蘭泰勒棱鏡
| 型號(hào) | 波長范圍(nm) | 消光比 | 視場角(°) | 通光孔徑(mm) | 外徑(mm) | 長度(mm) |
| GTP5206 | 200-270 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5208 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5210 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5215 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5220 | 20.0 | 38.0 | 29.0 | |||
| GTP5306 | 300-700 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5308 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5310 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5315 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5320 | 20.0 | 38.0 | 29.0 | |||
| GTP5706 | 700-3000 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5708 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5710 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5715 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5720 | 20.0 | 38.0 | 29.0 |
2. 方解石格蘭泰勒棱鏡
| 型號(hào) | 波長范圍(nm) | 消光比 | 視場角(°) | 通光孔徑(mm) | 外徑(mm) | 長度(mm) |
| GTP6006 | 350-2300 | <5x10-5 | >7.7 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP6008 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP6010 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP6015 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP6020 | 20.0 | 38.0 | 29.0 |
3. YVO4格蘭泰勒棱鏡
| 型號(hào) | 波長范圍(nm) | 消光比 | 視場角(°) | 通光孔徑(mm) | 外徑(mm) | 長度(mm) |
| GTP9006 | 500-4000 | <5x10-6 | >6.5 | 6.0 | 15.0 | 12.0 |
| GTP9008 | 8.0 | 25.4 | 15.0 | |||
| GTP9010 | 10.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP9015 | 15.0 | 30.0 | 20.0 | |||
| GTP9020 | 20.0 | 38.0 | 25.0 |
格蘭泰勒棱鏡核心應(yīng)用領(lǐng)域:
| 應(yīng)用領(lǐng)域 | 具體功能 |
| 高功率激光系統(tǒng)和精密光學(xué)儀器 | 高消光比可分離偏振態(tài)，低波前畸變可保持光束質(zhì)量，高損傷閾值可承受固態(tài)/光纖激光諧振器的高峰值功率。 |
| 激光加工與微納米制造 | 高偏振純度確保穩(wěn)定的能量傳輸、均勻的聚焦點(diǎn)，從而使用窄線寬激光進(jìn)行精確切割、焊接和表面處理。 |
| 光學(xué)計(jì)量和基于偏振的測試 | 低插入損耗和高平行度可實(shí)現(xiàn)精確的偏振態(tài)分析，支持應(yīng)力雙折射測量和材料光學(xué)各向異性表征。 |
| 光譜分析與量子光學(xué)實(shí)驗(yàn) | 寬帶高透過率（UV-NIR），高消光比抑制雜散光，適用于光譜儀、量子糾纏光源等精密光學(xué)裝置。 |
高透射格蘭激光棱鏡 一款基于布儒斯特角特殊設(shè)計(jì)的偏振棱鏡，可將透射率從平常的85%提升至95%，該偏振片可由方解石或YVO4制成。 特征： 空氣間隙 接近布魯斯特的角度 高極化純度 裝有逃逸窗口 適合高功率應(yīng)用 高透射率 布魯斯特角輸入
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格蘭湯普森偏振分束立方體 使用兩個(gè)膠合方解石棱鏡將非偏振光分離為 s 偏振（45° 偏轉(zhuǎn)）和 p 偏振（透射）光束，在矩形金屬外殼中透射率為 90% 以上，非常適合干涉測量和激光系統(tǒng)等需要雙線性偏振態(tài)的應(yīng)用。 特征： 膠合型 高極化純度 高透射率 適合低功耗應(yīng)用 以 45 度角分割 o 光和 e 光
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光學(xué)接觸零級(jí)波片 由兩片快軸交叉的石英片構(gòu)成，兩片石英片采用光學(xué)接觸法連接，光路中不含環(huán)氧樹脂。兩片石英片的厚度差異決定了延遲量，零級(jí)波片對(duì)溫度和波長變化的依賴性顯著低于多級(jí)波片。 特征： 光學(xué)接觸 厚度1.5~2mm 雙延遲板 寬光譜帶寬 寬溫度帶寬 高損傷閾值
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空氣隙零級(jí)波片 由安裝在支架上的兩片石英片構(gòu)成，兩片石英片之間形成氣隙，兩片石英片之間的厚度差異決定了延遲量，空氣隙零級(jí)波片對(duì)溫度和波長變化的依賴性顯著低于多級(jí)波片。 特征： 空氣隙 厚度1.5~2mm 雙延遲板 寬光譜帶寬 寬溫度帶寬 高損傷閾值 AR鍍膜并安裝
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偏振分束立方體 將隨機(jī)偏振光束分成兩束正交的線偏振光，S偏振光以90度角反射，P偏振光透射，每個(gè)分束器由一對(duì)精密高公差直角棱鏡膠合而成，其中棱鏡的斜邊鍍有介質(zhì)分光膜。
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非偏振分束立方體 由一對(duì)精密高公差直角棱鏡膠合而成，其中一個(gè)棱鏡的斜邊鍍有非偏振分光膜，非偏振分光膜的低偏振依賴性使S偏振態(tài)和P偏振態(tài)的透射和反射誤差在5%以內(nèi)，這意味著它們不會(huì)改變?nèi)肷涔馐钠駹顟B(tài)，我們提供寬帶和單波長非偏振立方體分束器 (NPBS)，分束器的每個(gè)面都鍍有增透膜，以便在適當(dāng)?shù)牟ㄩL范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)最高的透射效率。
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